地震勘探数据处理回顾综述

地震剖面的“三个高度”:高信噪比,高分辨率和高保真度。地震数据处理分为三个主要阶段。每个阶段都是为了提高地震分辨率,即分离两个在空间和时间上非常相似的事件的能力。 (A)反卷积是将基本地震子波压缩为尖锐脉冲并抑制混响,以提高沿时间方向的时间分辨率; (b)叠加是沿偏移方向压缩,以减少地震数据的数量,压缩成零偏移轮廓以提高信噪比; (c)偏移是一种使衍射收敛并将叠加剖面上的倾斜事件返回到地下真实位置的方法,通常是在叠加剖面中(接近零偏移剖面上的偏移),以提高横向分辨率。几何色散校正:通过向数据添加增益恢复函数来校正波前(球形)色散对振幅的影响。建立野外观察系统:将测量信息(如所有轨道的射击点和接收点的坐标)存储在轨道头中银河国际 ,以确保正确堆叠每个轨道。场静态校正:对于陆地数据,所有发射点和接收点的位置均相等。校正公共基准以消除高程,低速带和井深对行程的影响。关于分辨率的讨论:有一个普遍的误解,即仅需要高频即可提高时间分辨率,这是不正确的。仅低频或高频不能改善时间分辨率。为了提高时间分辨率,低频和高频都需要。时间分辨率取决于有效信号的带宽。最小二乘法-根据误差的最小平方和设计滤波器;最小相位信号是振幅相同的物理可实现信号中相位最小的信号,或者能量延迟最小的信号。

最小相位滤波器是在所有具有相同幅度响应的可能滤波器组中,能量延迟最小的滤波器,也称为最小延迟滤波器。如果最小相位滤波器的输入是最小相位,则其输出也是最小相位。对于地震子波,除零相位子波外,最小相位子波具有最高的分辨率。以下四个小波中的哪个具有最小相位:小波A:(4亚博电子竞技俱乐部 ,0,-1)小波B:(2,3,-2)小波C:(-2,3,2)小波D: (-1,0,4)频率,视在波数与视在速度之间的关系是:理想滤波器的滤波系数应该是一个无限序列,而数字滤波系数只能取有限数量的值。因此出现数字滤波器的伪门现象和吉布斯现象,在实际的滤波器设计中,通常将频谱曲线定界以减少吉布斯现象,空间变量的傅立叶变换定义为空间频率,即单位内的波数折叠波数Nyq其中:x为空间采样间隔,下图为六个波集,倾斜范围为0、 3、 6、 9、 1 2、 15(ms / track)。 36Hz单频同相轴和轨道间距为25m;计算这六组信号的波数,并解释那里会有虚假的波数。如图所示,在fk平面1、 2上有两条直线来确定初始速度的相对大小。如图所示。如图所示:由于视在速度相同,六个具有相同倾斜角的事件(左)聚焦在频域中的一条直线上(右)。互相关公式:互相关和自相关地震处理通常需要确定两条迹线的相似性和时间对齐。

Correlation是另一个时间运算符,用于进行以下测量。假设以下两个小波:小波1:(2,1,-1,0,0)小波2:(0,0,2,l,-1)小波1和小波2的互相关输出延迟-1-2 1-8小波2小波的互相关1-输出延迟-0-4地震源小波输出响应地震记录上反射波的特征:反射时间,大小和极性不同。地震记录中的多个波的特征:它们规则地出现,波形类似于第一个反射波,并且可以预测。预测逆滤波是当波不满足最小相位时,必须先处理小波,然后再进行去卷积,这时的去卷积称为小波整形去卷积3、简要描述静态校正处理的一般流程。井下地震源应正确根据井的深度(2)射击点和接收器应校正为与地质表面的平缓形状相对应的浮动基准。将残余静态校正应用于CMP道集;([6)平面参考的射击点和接收器基准点移回到浮动参考平面; [7)使用在步骤[3)中获得的速度执行逆时差校正;(8)执行速度分析并应用时间差校正;(9)应用参考平面校正,并改变发射点,接收点从浮动基准移动到参考平面基准,(1 0)切除并叠加数据,叠加轮廓是指平面基准的反卷积。):相同振幅谱的小波,预期输出为零。当对延迟脉冲进行反卷积时,最小相位小波的误差最小;对于非最小相位小波,获得合适的去卷积e效果是,应延迟预期的输出相位以匹配小波的相位;如果反卷积因子可以是时间负轴值,您仍然可以获得更好的卷积效果(a(t)非因果反卷积影响因子:1、计算出的反因子不是真正预期的反因子时间偏移剖面,通常是最小二乘相结合;通过添加白噪声来计算; 2、反射系数不是平稳的随机序列; 3、地震道中包含规则噪声,这会影响反因子的计算; 4、截断由岩石构成的滤波由固有衰减引起的频率衰减会导致传播波形的高频分量随传播时间的增加而丢失。

时间偏移剖面_时间偏移剖面_双击剖面线的剖面记号

通常可以用无量纲因数Q描述地震波的衰减。逆Q滤波是一种频率衰减补偿的方法。变换方法小波的Z变换逆小波的Z变换的误差能量与预期输出(1,0,0)为16,尝试找到逆小波。)解:最小的自相关平方反卷积小波为2120 2120预期输出的误差能量为(1,0,0)为21。可以看出,最小平方反卷积的精度高于两次反卷积的精度。带限问题,地震信号的功率谱xxxx xx解卷积输出等于输入,在实际处理中,白噪声系数一般为0. 5%〜5%,最大值不超过10%反卷积的假设:假设2:地震源产生一个平面压缩波(P,它沿法向入射在层边界上。在这种情况下,没有剪切波) (S)表示我们的地震假设问题模型是基于零偏移记录建立的,永远不会有零偏移记录。)假设6:反射系数序列是一个随机过程。这意味着地震记录具有地震子波的特征,即它们的自相关性类似于振幅谱。第4章速度分析-提供最佳的叠加速度。动态校正-消除偏移量对反射波传播时间的影响。静态校正-消除表面起伏和低速减速区变化的影响反射波传​​播时间的影响。正常时间差取决于反射层上方的速度,偏移,与反射事件轴相关的双向零偏移时间,反射层的倾斜度,发射点-检波器方向和真实倾斜角角度方向,反射层上近表面和介质的复杂性。

定义:用于校正正常时差的速度称为动态校正速度。 1.单个水平反射层:NMO速度等于反射层上方介质的速度。 2.单倾斜反射器:NMO速度等于反射器上方介质的速度除以反射器倾斜度的余弦值。如果考虑三维空间倾斜反射器,则还需要考虑方位角因子。 3。多层水平反射层:在较小的偏移量下,某个水平反射层的NMO速度等于覆盖反射层的介质的均方根速度。 4.多层任意倾斜的反射层:只要倾斜角度不大且分布不宽,仍可近似双曲线。 NMO速度和堆叠速度之间的区别:NMO速度基于小阵列的双曲线形状来分配行进时间(Taner Koehler,1969; Al-Chalabi,197 3);而堆叠速度最适合整个数组的长度双曲线如果使用的速度高于中等速度,则双曲线无法完全展平,这称为欠校正。当使用的速度低于中等速度时,双曲线会弯曲时间偏移剖面,动态校正结果的动态拉伸频率失真,同相轴移至低频动态拉伸失真:偏移量越大,拉伸失真越大,目标层越浅,目标层越大动态拉伸的解决方案:去除正常时差取决于上方的反射层速度,偏移,与反射相位轴相关的双向零偏移时间,反射层的倾角,发射点-检波器方向与真实倾角之间的夹角,近表面和反射层介质的复杂度。

双击剖面线的剖面记号_时间偏移剖面_时间偏移剖面

定义:用于校正正常时差的速度称为动态校正速度。自动统计静态校正方法假定(1)在低速区域中相同镜头的时间与入射角无关,也就是说,它被认为垂直于低速(2)射击(或接收点),由地形起伏和低速区域变化引起的静态校正量的时间差是随机的,其平均值为零。如图所示(CDP在动态前聚集校正,它是经过不同速度的动态校正后的聚集,分析效果和发生原因一样好。常用的速度分析方法有:方法,速度扫描,等速叠加法(CVS),速度谱5 。影响速度估计的因素以下因素将限制地震数据速度估计的准确性和分辨率[I] Yilmaz(Yilmaz),1993]:(1)编排长度:缺少大炮偏移信息意味着缺少输入区分速度所需的蚂蚁时间差;但是大炮偏移量区域中的数据存在拉伸问题。 (2)叠加时间:叠加32倍甚至16倍对速度谱没有影响,但是如果降低,则峰值会严重偏移。如果不高,则精度会受到限制。(4)后方交会:将减少浅层中的叠加数,从而消除皮带位置的同相轴。振幅减弱,这对速度谱有副作用;校正方法是通过将重叠幅度乘以切除区域中有效重叠数的比率(5)时间窗口宽度:太小,工作量大;太大,缺乏时间分辨率。通常在主周期的一半到两倍之间大约20至40ms。请注意,浅周期较短,而深周期较长。

时间偏移剖面_双击剖面线的剖面记号_时间偏移剖面

(6)速度采样密度:扫描范围应包括反射波的速度;太大的速度间隔会降低分辨率。(7)相干特性的选择;(8)与(9)数据的频谱宽度。静态校正分为场静态校正和残差静态校正。静态校正分为长波静态校正和短波静态校正。场一静态校正主要是对长波长静态校正的数量进行校正,剩余静态校正主要是对短波长静态校正的数量进行校正。第5章1、 3D探索的表面宽度应始终大于地下界面目标区域的宽度2、迁移中的水平位移与迁移速度的平方成正比,因为速度增加了wi深度方面,在迁移过程中,深层的误差通常大于浅层的误差。同样,倾角越陡,所需的迁移速度就越精确,因为位移也与倾角成正比。 3、地质剖面中反射界面的倾斜角总是大于时间剖面中的倾斜角,偏移使反射界面更陡; 4、在地质剖面图中看到的反射界面的长度比在时间剖面图中的更长。偏移越短,反射界面越短;反之亦然。 5、偏移使反射界面在向上倾斜的方向上移动以返回其位置。 6、(d)垂直位移也随着时间和速度的增加而增加; 7、(e)倾斜反射界面越陡,偏移后的水平和垂直位移就越大。 8、从这个沿海实验中,我们发现惠更斯次生源对平面入射波的响应(在(X,在Z轴上获得了一个半圆形的波前),在9、中的响应在( x,t)平面是图4. 1-11中所示的衍射双曲线。

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1 0、记录在由均匀速度半圆形反射界面组成的地质模型上的零偏移曲线,它等效于单个地震道上的独立能量脉冲。 1 1、零偏移轮廓上的单个衍射双曲线将在偏移后成为一个点。 1 2、结合了倾斜因子,球形扩散因子和小波整形因子的衍射求和偏移法称为基尔霍夫偏移法。自激和自接收记录(水平叠加剖面)是给定的边界条件,即在时间深度和时刻的波场值,它构成了偏移后的输出剖面。 minmax 2)得到一个仅包含向上波的近似方程:坐标转换后,尽管波场保持不变,但在新坐标系中向上和向下波的大小不同。当上行波的传播时间与垂直方向之间的夹角较小(小于1 5)时,可以忽略,但对于下行波,即:15个近似波动方程(仅适用于上行波)由倾斜角小于15°的界面形成)。Shikhov积分迁移与衍射扫描的堆叠非常相似,并且在将值叠加到双曲线上之后,两者都放置在双曲线的顶点。不受倾角的限制,可以适应大倾角的形成,更容易实现三维迁移,缺点:干扰噪声背景强,不适合横向变化较大的区域。爆炸物反射界面成像的原理(叠后偏移成像的原理)该原理的假设:爆炸源和地雷产生的波的能量和极性生物学接口反射系数的大小对应于正负。假定当t = 0时,所有爆炸源同时爆炸,并且向上的波沿界面的法线方向发射到地面观测点。

迁移是将倾斜反射返回到其真实的地下界面位置,并使衍射波会聚,从而提高空间分辨率并获得地下界面的地震图像。叠前偏移:CSP收集记录或COF收集记录中反射波的返回沐鸣娱乐2 ,衍射波会聚。叠后偏移:基于水平叠层剖面,使用爆炸物反射面的概念来实现倾斜的反射器归位和衍射波会聚现在,我们考虑另一个可以获取相同地震剖面的观测系统。设想将爆炸源沿反射界面放置,并在测量线的每个公共中心点放置一个地震检波器,以使所有地震源同时爆炸。 ,激发的地震波向上传播并被地面地震检波器接收。本实验中描述的地质模型称为爆炸反射界面模式。结果是,爆炸反射界面模型的地震剖面在很大程度上等于零偏移剖面。但是有一个重要的区别:零偏移曲线是双向时间记录(从源到反射点再返回到同一位置的接收点),而爆炸性反射界面模型是单向的时间记录(从源的反射点开始)。点到接收点),为了使这两个剖面更加一致,我们可以想象,在使用爆炸反射界面模型时,地震波传播速度等于真实介质速度的零偏移剖面与爆炸反射之间的等价关系。界面模型并不是很严格,特别是当测量线方向上的横向速度变化很大时(Kjartansson和Rocca,197 9)。迁移过程中的水平位移与迁移速度的平方成正比。

由于速度随深度增加,因此在迁移过程中,深层的误差通常大于浅层的误差;同样,倾角越陡,所需的迁移速度就越精确,因为位移也与倾角成正比。可以得到以下启示:(a)地质剖面中反射界面的倾角总是大于时间剖面中反射界面的对应倾角,而偏移使反射界面更陡; (b)从地质剖面中看到的反射界面的长度这样,它比时间剖面中的要短,而偏移使反射界面的长度更短; (c)偏移使反射界面在向上倾斜的方向上向后移动。认识到:(a)迁移时间概况中的时间斜率始终大于迁移前时间概况中的时间斜率;当它增加时,水平位移大于6. 0Km。 (c)水平位移是速度平方的函数。如果偏移速度的误差为20%,则反射界面归位的误差将为44%;反之。 (1. 2惠更斯在平面入射波上呈二次方。地震源的响应,它在(X,Z)平面中获得一个半圆形的波前,而在(x,t)平面中的响应是一个衍射双曲线。Kirchhoff位移是沿衍射双曲线的振幅叠加,如果给出输入通道在特定时间的采样点的均方根速度,则在输入轮廓上存在一个顶点位于采样点的双曲线。可以无限期地扩展到两个机翼的时空德甲注册 ,但实际上它只能截获有限的时间,将段用作求和路径,要截获的总和跨度(通道数)称为偏移孔径。场采集参数(采样率和磁道间距)不受控制,有两种消除空间混叠的方法:在偏移之前执行通道插值。

CMP轨迹距离减少了一半,空间折叠频率增加了一倍。如图所示,可能会有别名,但是插值后,将不再显示水平叠加地震剖面的地震偏移成像。基于方程的三种方法,即基尔霍夫积分法,有限差分法和FK法及其各种修改。分析这三种方法的优缺点。优点:不受倾角限制,可以适应较大的倾角构造,更易于实现三维偏移,可以适应横向速度变化,偏移噪声小,并且在低剖面信噪比的情况下它也可以发挥优势;但是偏移层的最大倾角是有限的。分析迁移速度对迁移效果的影响。 FK波数域迁移:通常是最经济的迁移方法。孔径的选择可以如下进行评估:(a)孔径太小会破坏陡倾事件轴,同时会引起幅度的急剧变化; (b)孔径过小会增强随机噪声,尤其是在轮廓的较深部分。导致错误的水平事件轴; (c)过大的孔径意味着更多的计算时间,更重要的是,当信噪比降低时,大孔径会降低偏移质量,而大偏移孔径会导致深噪声,从而影响更好的浅层数据,孔径宽度总是根据噪声情况确定的; (d)有时最好使用比理论计算小的孔径,以避免对偏移信号产生不利的噪声影响。考虑到噪声,应采用随时间变化的孔径宽度。 (e)最好使用相同的孔径来偏移一个测量区域的所有测量线,以使偏移轮廓保持一致的振幅特性。在实践中,探测区域的区域速度函数和事件轴的最陡倾角用于计算最佳偏移孔径,并且该孔径用于整个区域中的所有数据。如何防止偏移中的空间混叠干扰?唯一的方法是减少CMP距离。如何做出合理的选择,以使其不会太小而导致浪费,又不会太大而导致空间混叠。当给出倾角,速度和CMP轨迹间距时,不会产生混叠频率的最高上限频率为:构造倾角。轨道间距;速度;

老王
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